在极化了的电介质内取一个面元矢量dS=ndS,其中n为单位法线矢量。现考虑因极化而穿过此面元的极化电荷。穿过dS的电荷所占据的体积是以dS为底、长度为l的一个斜柱体(如上图)。设 l 与n的夹角为θ,则此柱体的高为lcosθ ,体积为 ldscosθ 。因为电位体积内正极化电荷数量为nq,故在此柱体内极化电荷总量为: ,这也就是由于极化而穿过dS的束缚电荷。因极化而穿出此面的束缚电荷总量应等于S面内净余的极化电荷 负值,即:,此式表达了极化强度矢量P与极化电荷分布的一个普遍关系。
退极化场:
极化电荷和自由电荷一样,在周围空间(无论介质内部或外部)产生附加的电场 E' 。因此根据场强叠加原理,在有电介质存在时,空间任意一点的场强E是外电场E0和极化电荷的电场E' 的矢量和:E=E0 E' 。一般来说, E' 的大小和方向都是逐点变化的。决定介质极化程度的不是原来的外场E0,而是介质内实际的电场E。E减弱了,P也减弱。所以极化电荷在介质内部的附加场 E' 总是起着减弱极化的作用,故叫做退极化场。